热等静压对烧结钕铁硼磁体的影响研究(4)
1.2.3.4 铸造法
钕铁硼永磁材料的铸造法目前还只是停留在实验室阶段，但还是比较有前途的，该方法的工艺流程还是比较简单的，可操作性较强，但主要的缺点是目前的产品磁性能还较低，这是限制其在生产中用途的主要障碍,因而未来的研究应该集中在如何提高其产品性能[16]。
1.3 烧结钕铁硼永磁材料的磁参量及其物理意义
永磁材料的主要磁参量有[17]：饱和磁化强度（Ms）、各向异性场（HA）、剩磁（Br）、矫顽力（Hcb）、内禀矫顽力（Hcj）、最大磁能积((BH)max)、居里温度（Tc）、退磁曲线方形度（HK/Hcj）。相关磁参量有：回复磁导率（μrec）、退磁场（Hd）和退磁因子（N）、磁通可逆和不可逆损失等。
1.3.1 饱和磁化强度和饱和磁极化强度
现代磁学研究表明：铁磁现象是起源于材料内部的核外电子运动形成的微电流，亦称分子电流。这些微电流的集合效应使得材料对外呈现各种各样的宏观磁特性，而把一个单位微电流称为一个磁偶极子[18]。定义在真空中每单位外磁场对一个磁偶极子产生的最大力矩为磁偶极矩Pm，每单位材料体积内磁偶极矩的矢量和为磁极化强度J，其单位为T（特斯拉，在高斯单位制中，J的单位为Gs，1T＝104Gs）。定义一个磁偶极子的磁矩为Pm/μ0, μ0为真空磁导率，在SI单位制中，μ0＝4π×10-7H/m（亨/米）。每单位材料体积内的磁矩的矢量和为磁化强度M，其SI单位为A/m，CGS单位为Gs（高斯）。 饱和磁极化强度JS(μ0MS)是永磁材料的剩磁Br的理论极限值，也决定永磁材料磁能积(BH)max，理论极限值Js2/4μ0，材料具有高JS的是获得高剩磁Br和高磁能积(BH)max的基础[19]。
1.3.2 各向异性场
沿单晶体不同晶轴磁化到饱和所需要的磁化场大小不同的现象称为磁晶各向异性，用磁晶各向异性常数K1或K1+K2，或各向异性场HA(2K1/μ0MS)来表示磁晶各向异性的大小[20]。R-Fe-B化合物的磁晶各向异性主要是4f电子轨道磁矩与晶格作用引起的，在晶体中，稀土原子所在晶位处的晶格场是不对称的，这种不对称性使4f电子云的形状发生不对称性变化，从而产生各向异性。
1.3.3 剩磁
理论与实践均表明，对于任何介质施加一磁场H时，介质内部的磁场强度并不等于H，而是表现为H与介质的磁极化强度J之和。由于介质内部的磁场强度是由磁场H通过介质的感应而表现出来的，为与H区别，称之为介质的磁感应强度，记为：
B＝μ0H＋J （SI单位制） (1-1)
B＝H＋4πM（CGS单位制） (1-2)
磁感应强度B的单位为T，CGS单位为Gs（1T＝104Gs）。 永磁材料在闭路状态下经外磁场磁化直饱和后，再撤销外磁场时，永磁材料的磁极化强度J和内部磁感应强度B并不会因为外磁场H的消失而消失，而会保持一定的大小值，该值即称为该材料的剩余磁极化强度Jr和剩余磁感应强度Br，统称为剩磁[21]。剩磁Jr和Br的单位与磁极化强度和磁感应强度的单位相同。
1.3.4 矫顽力和内禀矫顽力
在永磁材料的退磁曲线上，当反向磁场H增大到某一值Hcb时，磁体的磁感应强度B为0，称该反向磁场的H值为该材料的矫顽力Hcb；在反向磁场H＝Hcb时，磁体对外不显示磁通，因此矫顽力Hcb表征永磁材料抵抗外部反向磁场或其它退磁效应的能力。
值得注意的是：矫顽力Hcb在数值上总是小于剩磁Jr。因为从（1－1）式可以看到，在H＝Hcb处，B＝0，则μ0Hcb＝J，上面已经说明，在J退磁曲线上的任意点的磁极化强度值总是小于剩磁Jr，故剩磁Jr在数值上是矫顽力Hcb的理论极限。当反向磁场H＝Hcb时，虽然磁体的磁感应强度B为0，磁体对外不显示磁通，但是磁体内部的微观磁偶极矩的矢量和往往并不为0，也就是说此时磁体的磁极化强度J在原来的方向往往仍保持一个较大的值。因此Hcb还不足以表征磁体的内禀磁特性；当反向磁场H增大到某一值Hcj时，磁体内部的微观磁偶极矩的矢量和为0，称该反向磁场H值为该材料的内禀矫顽力Hcj。矫顽力Hcb和内禀矫顽力Hcj的单位与磁场强度的单位相同。
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